鋰電池電芯漿料的制作工藝和基本原理

鋰電池電芯漿料攪拌是混合分散工藝在鋰離子電池的整個(gè)生產(chǎn)工藝中對(duì)產(chǎn)品的品質(zhì)影響度大于30％，是整個(gè)生產(chǎn)工藝中最重要的環(huán)節(jié)。

鋰離子電池的電極制造，正極漿料由粘合劑、導(dǎo)電劑、正極材料等組成；負(fù)極漿料則由粘合劑、石墨碳粉等組成。正、負(fù)極漿料的制備都包括了液體與液體、液體與固體物料之間的相互混合、溶解、分散等一系列工藝過程，而且在這個(gè)過程中都伴隨著溫度、粘度、環(huán)境等變化。在正、負(fù)極漿料中，顆粒狀活性物質(zhì)的分散性和均勻性直接響到鋰離子在電池兩極間的運(yùn)動(dòng)，因此在鋰離子電池生產(chǎn)中各極片材料的漿料的混合分散至關(guān)重要，漿料分散質(zhì)量的好壞，直接影響到后續(xù)鋰離子電池生產(chǎn)的質(zhì)量及其產(chǎn)品的性能。

在傳統(tǒng)工藝上再進(jìn)行超細(xì)分散，這是因?yàn)椋和ㄟ^傳統(tǒng)混合與攪拌設(shè)備，只能夠?qū)⑷芤褐械拇蠓蹐F(tuán)打散，并均勻分布；但是，粉體形態(tài)是以微細(xì)粉團(tuán)形態(tài)存于溶液之中，僅滿足了宏觀分散的加工要求。經(jīng)過宏觀攪拌與分散后的漿料，在超細(xì)分散均質(zhì)設(shè)備的強(qiáng)烈機(jī)械切割力作用下，能夠?qū)⑷芤褐械奈⒓?xì)粉團(tuán)或固體顆粒團(tuán)聚體進(jìn)一步打散和均質(zhì)，得到足夠細(xì)小的固體顆粒，并均勻分布于溶液中，達(dá)到微觀超細(xì)分散均質(zhì)的作用，可顯著提高漿料綜合性能。

目前傳統(tǒng)漿料工藝是：

（一） 配料：

1．溶液配制：

a） PVDF（或CMC）與溶劑NMP（或去離子水）的混合比例和稱量；

b） 溶液的攪拌時(shí)間、攪拌頻率和次數(shù)（及溶液表面溫度）；

c） 溶液配制完成后，對(duì)溶液的檢驗(yàn)：粘度（測(cè)試）溶解程度（目測(cè)）及擱置時(shí)間；

d） 負(fù)極：SBR＋CMC溶液，攪拌時(shí)間和頻率。

2．活性物質(zhì)：

a） 稱量和混合時(shí)監(jiān)控混合比例、數(shù)量是否正確；

b） 球磨：正負(fù)極的球磨時(shí)間；球磨桶內(nèi)瑪瑙珠與混料的比例；瑪瑙球中大球與小球的比例；

c） 烘烤：烘烤溫度、時(shí)間的設(shè)置；烘烤完成后冷卻后測(cè)試溫度。

d） 活性物質(zhì)與溶液的混合攪拌：攪拌方式、攪拌時(shí)間和頻率。

e） 過篩：過100目（或150目）分子篩。

f） 測(cè)試、檢驗(yàn)：

對(duì)漿料、混料進(jìn)行以下測(cè)試：固含量、粘度、混料細(xì)度、振實(shí)密度、漿料密度。

除了明確制作的傳統(tǒng)工藝外，還需要了解鋰電池漿料的基本原理。

膠體理論

導(dǎo)致膠體粒子團(tuán)聚的主要作用，是來自粒子間的范德華力，若要增加膠體粒子穩(wěn)定性，則由兩個(gè)途徑，一是增加膠體粒子間的靜電排斥力，二為使粉體間產(chǎn)生空間位阻，以這兩種方式阻絕粉體的團(tuán)聚。

最簡單的膠體系統(tǒng)系由一分散相與一相分散媒介所構(gòu)成，其中分散相尺度范圍于10－9～10－6m間。膠體內(nèi)的物質(zhì)存在于系統(tǒng)內(nèi)需具有一定程度以上的分散能力。根據(jù)溶劑與分散相的不同而可產(chǎn)生多種不同的膠體型態(tài)，如：霧氣即為液滴分散于氣體中之氣膠、牙膏即固態(tài)高分子微粒分散在液體中的溶膠。

膠體的應(yīng)用在生活中比比皆是，而膠體的物理特性需視分散相與分散介質(zhì)的不同而有所差異。從微觀角度觀察膠體，膠體粒子并非處于恒定狀態(tài)，而是在介質(zhì)內(nèi)隨機(jī)運(yùn)動(dòng)，這便是我們所稱的布朗運(yùn)動(dòng)（Brownian motion）。絕對(duì)零度以上，膠體粒子均會(huì)因熱運(yùn)動(dòng)而發(fā)生布朗運(yùn)動(dòng)，這便是微觀膠體的動(dòng)力學(xué)特性。膠體粒子因布朗運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生碰撞，是為團(tuán)聚（aggregate）發(fā)生的契機(jī)，而膠體粒子在熱力學(xué)上處于不穩(wěn)定狀態(tài)，因而粒子間的交互作用力為分散的關(guān)鍵因素之一。

雙電層理論

雙電層理論可用以解釋膠體中帶電離子的分布情形，以及粒子表面所產(chǎn)生的電位問題。19 世紀(jì)Helmholtz 提出平行電容器模型以描述雙電層結(jié)構(gòu)，簡單的假設(shè)粒子帶負(fù)電，且表面如同電容器中的電極，溶液中帶正電的反離子因異電荷相吸而吸附在粒子表面。然而這個(gè)理論卻忽略了帶電離子會(huì)因熱運(yùn)動(dòng)產(chǎn)生擴(kuò)散行為。

因此，在20世紀(jì)初Gouy與Chapman 提出擴(kuò)散雙電層模型，在溶液中的反離子會(huì)因靜電作用吸附于帶電粒子表面，同時(shí)受熱運(yùn)動(dòng)影響而在粒子周圍擴(kuò)散。因此，反離子在溶液中的分布濃度將隨粒子表面的距離增加而下降。1924 年，史特恩（Stern）將平行電容器與擴(kuò)散雙電層兩種模型加以結(jié)合，以描述雙電層結(jié)構(gòu)。Stern認(rèn)為反離子會(huì)在粒子表面形成緊密的吸附層，亦稱Stern layer，隨著與粒子表面距離增加，粒子的電位會(huì)呈現(xiàn)線性下降，同時(shí)Stern layer外亦有擴(kuò)散層的存在，并且粒子于擴(kuò)散層中的電位會(huì)隨距離增加而指數(shù)下降。

下圖為Stern雙電層模型，zeta電位（ξ，Zeta potential）為雙電層模型中極重要的參數(shù)，實(shí)際測(cè)量時(shí)并無法直接測(cè)得粒子的表面電位，但可由聲波法或是電泳法計(jì)算出粒子的zeta電位。雙電層模型中Stern 層與擴(kuò)散層間的剪切平面上存在zeta電位。

zeta電位與膠體的分散穩(wěn)定性有密切的關(guān)系，當(dāng)zeta電位愈大時(shí)，膠體粒子表面上的靜電荷愈多，當(dāng)粒子于水溶液中的zeta電位達(dá)到±25～30mV 以上時(shí)，膠體有足夠的靜電排斥力克服粒子間的范德華力以維持膠體穩(wěn)定性。

審核編輯：符乾江