在重力作用下,兩個(gè)固定點(diǎn)之間懸掛的小鏈條是什么形狀?這就是經(jīng)典的懸鏈線問題,在我們生活中也非常常見,比如兩根電線桿之間的電纜。
牛頓力學(xué)
解決這個(gè)問題的常規(guī)方法是進(jìn)行受力分析。如上圖所示,線的每一點(diǎn)都處于靜力平衡狀態(tài),并且假設(shè)線的單位長(zhǎng)度質(zhì)量為λ,所以mg=λgdx。用曲線y(x)來表示線的形狀,由力的平衡我們可以得到以下方程:
解上面這個(gè)微分方程,我們可以得到y(tǒng)=(λg/2T)x2。當(dāng)然,這是以線的最低點(diǎn)為原點(diǎn),所以幾個(gè)積分常數(shù)為零。所以,線的形狀是一條拋物線。
事實(shí)上,在上面的分析中有隱藏的近似值。首先,從x到x+dx之間的線的長(zhǎng)度實(shí)際是ds,而不是dx。其次,上述分析假設(shè)線的張力沒有變化,對(duì)于幾乎接近水平的線來說是一個(gè)很好的近似。
但實(shí)際上,線的張力隨著繩子的高度增加。接下來,我們就實(shí)際情況進(jìn)行分析。
如上圖所示,線的底部張力為T?,在距離底部s處的張力為T,并且與水平方向夾角為θ。那么水平方向力的平衡方程為:Tcosθ=T?,豎直方向力的平衡為:Tsinθ=λgs,于是就有tanθ=λgs/T?=s/a,其中a=T?/λgs為一常數(shù),與具體情況有關(guān)。
現(xiàn)在,我們已經(jīng)有了懸鏈線的方程,只不過是用θ和s表示,但我們想要的是用水平位置x和豎直位置y表示。我們已經(jīng)有了斜率dy/dx=tanθ=s/a,并且還有無窮小量之間的關(guān)系:dx2+dy2=ds2。把這兩個(gè)方程放在一起,就可以得到:
重新排列一下就可以得到:
我們令s=asinhξ,則ds=acoshξdξ,代入上式就可以得到dξ=dx/a,兩邊積分就得到ξ=x/a+b,其中b是積分常數(shù)。因此,s=asinh(x/a+b)。在上面我們得到dy/dx=s/a,所以ady=sdx=asinh(x/a+b)dx,最后積分得到懸鏈線方程y=acosh(x/a+b)+c,其中c是積分常數(shù)。兩個(gè)常數(shù)b和c可以根據(jù)坐標(biāo)軸的選取進(jìn)行確定。
拉格朗日力學(xué)
在以前的文章中,我們用最小作用量原理推導(dǎo)了廣義相對(duì)論中的測(cè)地線方程、量子場(chǎng)論中的基本方程,今天我們繼續(xù)用它來求懸鏈線方程。首先,懸鏈線處于靜止?fàn)顟B(tài)沒有動(dòng)能,所以我們要求的就是勢(shì)能的最小值。
審核編輯:劉清
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電纜
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原文標(biāo)題:電線桿之間的電纜是什么形狀?用牛頓法和拉格朗日法求解懸鏈線方程
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