01 說明
FDE求解器可用于精確計(jì)算任意復(fù)雜結(jié)構(gòu)的模式,包括光子晶體布拉格光纖。在此示例中,我們計(jì)算并分析了Vienne和Uranus描述的光子晶體布拉格光纖的模式。
02 綜述
模擬文件bragg_PCfiber.lms包含一個(gè)參數(shù)化組對(duì)象,可以進(jìn)行結(jié)構(gòu)建模。最初,在x-min和y-min處使用反對(duì)稱邊界條件以及在x-max和y-max處使用金屬邊界條件設(shè)置模擬。反對(duì)稱邊界條件允許我們僅模擬1/4的結(jié)構(gòu),從而節(jié)省時(shí)間。但是,我們必須注意不要漏掉可能需要對(duì)稱條件或?qū)ΨQ和反對(duì)稱條件的組合的重要模式。
03 運(yùn)行和結(jié)果
首先,我們運(yùn)行仿真并切換到分析模式。我們看到其中一種導(dǎo)模的有效折射率約為0.998。下面是圓柱坐標(biāo)系中的Hr圖。
要研究此類結(jié)構(gòu)的損耗,需要在x-max和y-max處的邊界條件設(shè)置為PML,如下所示。我們最初沒有這樣做,因?yàn)樗鼤?huì)增加計(jì)算時(shí)間,并且會(huì)更難找到導(dǎo)模的有效折射率。當(dāng)我們重新計(jì)算模式時(shí),我們可以查看折射率0.998附近并發(fā)現(xiàn)不同的模式。
模式
Hr
Hphi
模式
Hr
Hphi
軟件會(huì)計(jì)算出將近20種模式。模式7是。模式8是。上圖顯示了磁場(chǎng)的徑向和角分量,可以與Uranus等人的結(jié)果進(jìn)行比較,我們將有效折射率和損耗與Uranus等人的結(jié)果進(jìn)行比較。
MODE有效折射率結(jié)果與Uranus等人的結(jié)果非常接近。對(duì)于這種對(duì)數(shù)值網(wǎng)格的微小變化(以及實(shí)際制造缺陷)非常敏感的結(jié)構(gòu),計(jì)算損耗則更加困難,并且需要進(jìn)行一些收斂測(cè)試才能找到更準(zhǔn)確的結(jié)果。
收斂測(cè)試
我們首先將感興趣的兩種模式復(fù)制到全局DECK中,并將它們重命名為TE和HE,如下所示。
現(xiàn)在可以通過運(yùn)行優(yōu)化和掃描來測(cè)試收斂性。掃描通過增加網(wǎng)格數(shù)目來多次計(jì)算模態(tài)。在每一步,它都會(huì)計(jì)算一遍模式,然后將與我們已經(jīng)存儲(chǔ)在DECK中的模式具有最佳重疊的模式識(shí)別為和模。然后,記錄這些模式的有效折射率和損耗,作為所使用的網(wǎng)格數(shù)目的函數(shù)。
最終結(jié)果如下所示,可以在Visualizer中繪制。
有效折射率 vs 網(wǎng)格數(shù)目
損耗 vs 網(wǎng)格數(shù)目
我們看到,當(dāng)我們達(dá)到500x500網(wǎng)格數(shù)目時(shí),有效折射率開始收斂,但需要更多的網(wǎng)格數(shù)目才能獲得更高的精度。根據(jù)計(jì)算機(jī)上的內(nèi)存量,可以將測(cè)試的最大單元數(shù)增加到 600x600或更多。
損耗隨著網(wǎng)格單元數(shù)增加而變化,但也開始在500x500網(wǎng)格數(shù)目下收斂。同樣,可能需要進(jìn)一步增加網(wǎng)格單元的最大數(shù)量以獲得更準(zhǔn)確的最終結(jié)果。500x500網(wǎng)格單元的結(jié)果是:
有效折射率的一致性非常好,損失正在向Uranus等人的結(jié)果收斂。
審核編輯:劉清
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原文標(biāo)題:Lumerical光子晶體布拉格光纖仿真應(yīng)用
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