密勒效應(yīng)及擴(kuò)展共射級放大電路的幅頻特性資料下載

下面我們將主要討論共射級放大電路 放大電路就是把小信號放大為大信號。如下圖所示，晶體管有三個(gè)端子，分別是集電極、基極、發(fā)射極。其中基極為輸入，集電極為輸出，發(fā)射級為公用地。因此我們稱之為共發(fā)射極放大電路。 三極管放大電路 同時(shí)上圖，也給出了三極管的靜態(tài)工作點(diǎn)，各處的電壓值。 下面我們來算一下此電路交流電壓的放大倍數(shù) 由于基極-發(fā)射極之間存在的二極管是在導(dǎo)通的情況下使用的（交流電組為0），所以基極的交流電位（*Vi）直接出現(xiàn)在發(fā)射極。因此，由交流電輸入電壓(Vi)引起的交流電流變化為（*Ii）,其中*Ii=*Vi/Re。 另外，令集電極電流變化為*Ic,由*Ic引起的集電極交流電壓變化為*Vc=*IcRc。 進(jìn)而我們認(rèn)為集電極電流等于發(fā)射極電流。那么*Vc=*IcRc=*IiRc=*ViRc/Re 那么交流電壓的放大倍數(shù)為：A=*Vc/*Vi=Rc/Re。 由以上可知，放大倍數(shù)和直流放大倍數(shù)系數(shù)無關(guān)。而是由Rc和Re的比值決定的。 當(dāng)Re的值增加時(shí)，則放大倍數(shù)減小，所以我們認(rèn)為該電阻增加了電路的負(fù)反饋功能。為此我們稱Re為發(fā)射極反饋電阻。 由于負(fù)反饋，Re有抑制hfe的分散性和Vbe的溫度變化而引起的發(fā)射極電流變化的作用。 晶體管在高頻信號幅頻特性不擴(kuò)展的理由 在上面的討論下，我們已經(jīng)說明了，晶體管對交流信號下的放大倍數(shù)，然而在實(shí)際應(yīng)用中，我們發(fā)現(xiàn)，如果按照上述電路去發(fā)大高頻信號時(shí)，頻率衰減非常大。這是因?yàn)樵诟哳l特性下，存在密勒效應(yīng)的原因！ 密勒效應(yīng) 高頻下的晶體管的等效電路 當(dāng)我們考慮集體管基極存在的串聯(lián)電阻rb及在各端子間存在的電容Cbc、Cbe和Cce。 基極端子的交流電壓為vi,集電極端子的交流電壓為-vi*A,因此Cbc兩端電壓為vi-( -vi*A )=（1 A）vi。為此，在Cbc上流動的電流只是在Cbc上加vi的（1 A）倍（因?yàn)榧恿耍? A）vi的電壓）。但是在基極來看Cbc時(shí)，他被放大了1 A倍，這就是密勒效應(yīng)！ 這也就是說，晶體管的輸入電容為（1 A）Cbc和Cbe之和，而這個(gè)輸入電容和rb構(gòu)成了一個(gè)RC電路，因此在高頻范圍內(nèi)導(dǎo)致電路的放大倍數(shù)下降！ 擴(kuò)展共射級放大電路的幅頻特性 擴(kuò)展共射級放大電路的幅頻特性也就是提高高頻下三極管的放大倍數(shù)。 如果我們簡單的變更Rc，Re的比值，就又會改變?nèi)龢O管的靜態(tài)工作點(diǎn)，得不償失,這種方法不可?。? 我們采取電容在高頻交流電的作用下短路的原理方法來提高放大倍數(shù)！ 提高交流放大倍數(shù)的方法 本文轉(zhuǎn)載自：何雪濤硬件設(shè)計(jì) 轉(zhuǎn)載地址： 聲明：本文為轉(zhuǎn)載文章，轉(zhuǎn)載此文目的在于傳遞更多信息，版權(quán)歸原作者所有，如涉及侵權(quán)，請聯(lián)系小編郵箱： 進(jìn)行處理。 (mbbeetchina)