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光柵視覺效果圖的種類
光柵效果可以分為以下幾種：立體［3D］、兩變［Flip］、變大變小［Zoom］、爆炸［Explore］、連續(xù)動作［Animation］、扭轉(zhuǎn)［Twist］。。。。等，其實可以更簡化分類為：立體［3D］、變圖［Flip］，在變圖中就涵蓋所有變化的效果，這些效果可以透過許多市面上的動畫軟體、繪圖軟體、網(wǎng)頁多媒體軟體，產(chǎn)生所需要的分解圖檔，經(jīng)由光柵視覺軟體將分解圖合成為光柵線數(shù)即可將平面的效果做成立體［3D］、變圖［Flip］的特殊效果。
3D Effect ［立體影像］
注意事項：
1、圖層必須獨立且影像完整。
2、圖檔解析度300dpi。
3、檔案格式必須為PSD檔。［CMYK、RGB］皆可。
4、背景圖層必須出血至少1CM。
物理上的光柵原理說明
光柵也稱衍射光柵。是利用多縫衍射原理使光發(fā)生色散（分解為光譜）的光學元件。它是一塊刻有大量平行等寬、等距狹縫（刻線）的平面玻璃或金屬片。光柵的狹縫數(shù)量很大，一般每毫米幾十至幾千條。單色平行光通過光柵每個縫的衍射和各縫間的干涉，形成暗條紋很寬、明條紋很細的圖樣，這些銳細而明亮的條紋稱作譜線。譜線的位置隨波長而異，當復色光通過光柵后，不同波長的譜線在不同的位置出現(xiàn)而形成光譜。光通過光柵形成光譜是單縫衍射和多縫干涉的共同結(jié)果。
光柵衍射 實驗原理
根據(jù)夫瑯禾費衍射理論，當一束波長為λ的平行光垂直投射到光柵平面時，光波將在每個狹縫處發(fā)生衍射，經(jīng)過所有狹縫衍射的光波又彼此發(fā)生干涉，這種由衍射光形成的干涉條紋是定域于無窮遠處的。若在光柵后面放置一個匯聚透鏡，則在各個方向上的衍射光經(jīng)過匯聚透鏡后都匯聚在它的焦平面上，得到的衍射光的干涉條紋根據(jù)光柵衍射理論，衍射光譜中明條紋的位置由下式?jīng)Q定：
（k=1，2，3，…）（1）或上式稱為光柵方程，式中是相鄰兩狹縫之間的距離，稱為光柵常數(shù)，λ為入射光的波長，k為明條紋的級數(shù)，是k級明條紋的衍射角，在衍射角方向上的光干涉加強，其它方向上的光干涉相消。
當入射平行光不與光柵平面垂直時，光柵方程應寫為
?。╧=1，2，3，…）（2）
式中i是入射光與光柵平面法線的夾角。所以實驗中一定要保證入射光垂直入射。
如果入射光不是單色光，而是包含幾種不同波長的光，則由式（1）可以看出，在中央明條紋處（k=0、=0），各單色光的中央明條紋重疊在一起。除零級條紋外，對于其他的同級譜線，因各單色光的波長λ不同，其衍射角也各不相同，于是復色入射光將被分解為單色光，如圖1所示。因此，在透鏡焦平面上將出現(xiàn)按波長次序排列的單色譜線，稱為光柵的衍射光譜。相同k值譜線組成的光譜就稱為k級光譜。
解讀光的干涉和衍射。
光，也叫電磁波，他的表現(xiàn)形式我們通常用正弦曲線來表示，如下圖：
光有很多物理參數(shù)，其中有一個如從A點到B點的長度我們叫做波長，波長與頻率相關(guān)，即與光的顏色有關(guān)。而光波從A點走到B點，等于走了一個波長的長度，相位剛好也改變了2π，這是最基本的知識應該不用再多做介紹。
好，接下來進入正題，我們來看看光的干涉是如何發(fā)生的。以圖1為例，圖中黑色和藍色的電磁波，在空間發(fā)生干涉，會發(fā)生什么？剛好干涉相消；如果是藍色和紅色的電磁波發(fā)生干涉，那么就會形成一個新的幅值更高的正弦波。這里就可以簡單推斷出2個干涉需要滿足的條件：第一、振動方向相同，如果黑色是紙面內(nèi)上下振動，藍色如果改成垂直紙面振動，那么它倆毫無關(guān)系；第二，頻率相同以及相位差恒定，只有滿足這2個條件，才能在空間中形成亮暗相間的干涉條紋。
問題來了！第一個問題，前面提到的黑色和藍色電磁波發(fā)生干涉，剛好干涉相消，從干涉條紋來看是一片黑，即沒有任何光強，也就是意味著沒有能量了？這是不是違背了能量守恒定律？答案當然是不違背的。其實我們分析的都只是電場分量，而真正光的形式是這樣的，能量不僅只有電場，還有磁場的：
現(xiàn)在分為二種情況分析剛才的干涉相消：對向而行和同向而行；
先分析對向而行，結(jié)合圖2和圖3（傳播方向相反），如果要讓干涉相消，即電場矢量方向相反，那么我們就會發(fā)現(xiàn)磁場分量的振動方向是相同的，所以電場分量干涉相消，其實是把電場的能量全部轉(zhuǎn)移到磁場上去了，所以總能量依舊是守恒的。
接下來分析同向而行的情況，如果你用上面的方式套用的話，你會發(fā)現(xiàn)電場矢量干涉相消，磁場也干涉相消，能量真的消失了？不是，原因在什么地方？繼續(xù)舉例子，看圖說話：
我們通過光學系統(tǒng)讓光產(chǎn)生干涉，發(fā)現(xiàn)在右側(cè)半反半透鏡的上下2個面總會有一個干涉相消、一個干涉相漲。這里需要說明一點，當光從光疏介質(zhì)入射到光密介質(zhì)反射時，會有半波損失，即會改變π相位，從光密介質(zhì)入射到光疏介質(zhì)時，相位不發(fā)生變化。所以，總結(jié)一下，光干涉本質(zhì)不是光子的直接湮滅，而是能量的再分配！
前面我們討論了干涉的原理，如圖5所示，當2個光源到達像面的距離相差半個波長的偶數(shù)倍時，就是亮條紋；如果距離相差半個波長為奇數(shù)倍時，為暗條紋。好，接下來我們再來看衍射是如何發(fā)生的？中學的時候我們就學過，當光通過小孔的時候，光會發(fā)生衍射，而且孔越小，衍射現(xiàn)象越明顯。
那么，我們再來看衍射光的理論分析圖（圖7），衍射光在經(jīng)過小孔AB后會朝各個方向傳播，假設(shè)衍射光是平行傳播的，那么到達像面的是O點，顯而易見，到達這個點的衍射光是沒有相位差的，自然是亮條紋。接著增大θ角，顯然A點衍射光和B點的衍射光達到像面Q點的光程是不一樣的，所以我們用半波帶法來分割這個衍射光，即光程差為半個波長為寬度視作一個光源，那么AA1可以看做一個子光源，A1A2可以看做一個子光源，自然這2個光源的相位剛好相反，即干涉相消，所以隨著θ角的增大，光程差會發(fā)生變化，條紋會亮暗相間。
接下來回答為什么孔越小，衍射越明顯。反一下就是孔越大，衍射現(xiàn)象越不明顯。衍射現(xiàn)象明不明顯，我們一般是用光的強度來判斷。如圖7，如果小孔AB可以劃分為11個半波帶，那么其中10個干涉相消，只剩1個還在，那么這一級應該是亮條紋，能量用面積上來理解就是1/11；如果小孔AB只可劃分5個半波帶，那么亮條紋能量面積是1/5。所以得出結(jié)論：孔越小，衍射越明顯。根據(jù)這個半波帶法，還可以得出另一個結(jié)論：當小孔大小不變的情況下，波長越長，被分割的半波帶數(shù)量越少，自然單個半波帶能量面積越大，衍射現(xiàn)象越明顯。
單縫衍射介紹完畢，接下來就輪到多縫衍射了。多縫衍射顯然應該是單縫衍射以及干涉的結(jié)合體，所以我們就得到了下面這個圖：
多縫衍射最經(jīng)典的例子就是光柵。那我們現(xiàn)在以光纖光柵為例，來看看光纖光柵是怎么工作的以及有什么用途。
圖9為光柵干涉衍射原理圖，把它代入到光纖中，我們就可以簡化成下圖：
根據(jù)上一期光纖傳感中的光傳輸原理，不僅需要滿足全反射條件，而且需要滿足一定的相位條件。這個相位條件，也可以根據(jù)圖9推導出來，即兩束光的光程差要是波長的整數(shù)倍才能干涉相漲：
由于衍射光0級和1級的光強相對大一點，所以2級以后的衍射光幾乎忽略不計。當取k=1時，我們可以得到衍射光的波長與光柵周期d和折射率、角度有關(guān)系。顯然，如果要1級衍射光能夠在光纖中反向傳輸，那么光線必須和入射光線要平行（光纖中的相位匹配條件）。根據(jù)公式想象一下，我們總會有那么個波長的光線滿足這個角度后向傳輸，這個波長我們就叫做布拉格波長，這種反射式的光纖光柵也叫做布拉格光纖光柵。這里需要再說明下，光其實是很神奇的，各個波長的光都會有各自的衍射光，但是由于其他波長的衍射光沒有滿足光纖傳輸干涉相漲的條件，所以就不往1級衍射光這個方向走了，全部往0級衍射光方向傳輸。
問題又來了，光纖中的光居然可以反向傳輸，那衍射光一定是反向的嗎？不一定，根據(jù)上面的公式，在波長一定的情況下，顯然光柵周期d和角度θ成反比，所以當光柵周期d足夠大的時候，我們發(fā)現(xiàn)θ角變成正向傳輸了，如下圖所示。傳輸原理同上，我們同樣會得到這么個波長使得其滿足光纖中傳輸?shù)臈l件，且這個波長傳輸?shù)慕嵌炔辉偈窃诠饫w纖芯中全反射，而變成了在包層中全反射，這就是包層模的模式。而包層模式的光會在很短距離內(nèi)衰減損耗掉，所以在光纖的接收端我們得到了除了這個波長的光信號，于是我們也把這種光纖叫做透射式光纖光柵，亦叫作長周期光纖光柵；而布拉格光纖光柵，即反射式光纖光柵也叫作短周期光纖光柵。
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